内容发布更新时间 : 2024/11/14 13:09:54星期一 下面是文章的全部内容请认真阅读。
电子束的偏转与聚焦
电子束的偏转与聚焦实验
一、实验目的
1、了解示波管的构造和工作原理，分析电子束在匀强电场和匀强磁场作用下的偏转情况；
2、学会使用数字万能表和聚焦法测量电子荷质比的方法。
二、实验原理
1、示波管的结构
示波管又称为阴极射线管，其密封在高真空的玻璃壳之中，它的构造如图1所示，主要包括三个部分：前端为荧光屏，（S，其用来将电子束的动能变为光），中间为偏转系统（Y：垂直偏转板，X：水平偏转板），后端为电子枪（K：阴极，G：栅极，A1：聚焦阳极，A2：第二阳极，A3：前加速阳极）。灯丝H用6.3V交流供电，其作用是将阴极加热，使阴极发射电子，电子受阳极的作用而加速。
K G A Y1 S
Y2
G U1
K
U2
图1 2、电聚焦原理
电子射线束的聚焦是电子束管必须解决的问题。在示波管中，阴极被加热发射电子，电子受阳极产生的正电场作用而加速运动，同时又受栅极产生的负电场作用只有一部分电子能够通过栅极小孔而飞向阳极。栅极G的电压一般要比阴极K的电压低20~100V,由阴极发射电子，受到栅极与阴极间减速电场的作用，初速度小的电子被阻挡，而那些初速度大的电子可以通过栅极射向荧光屏。所以调节栅极电压的高低可以控制射向荧光屏的电子数，从而控制荧光屏上的辉度。当栅极上的电压负到一定的程度时，可使电子射线截止，辉度为0。
加速电极的电压比阴极电位高几百伏至上千伏。前加速阳极，聚焦阳极和第二阳极是由同轴的金属圆筒组成。由于各电极上的电压不同，在它们之间形成了
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电子束的偏转与聚焦
弯曲的等势面、电场线。这样就使电子束的路径发生弯曲，这类似光线通过透镜那样产生了会聚和发散，这种电器组合称为电子透镜。改变电极间的电压分布，可以改变等势面的弯曲程度，从而达到电子束的聚焦。
3、电偏转原理
在示波管中，电子从被加热的阴极K逸出后，由于受到阳极电场的加速作用，使电子获得沿示波管轴向的动能。令Z轴沿示波管的管轴方向从灯丝位置指向荧光屏；同时，从荧光屏上看，令X轴为水平方向向右，Y轴为垂直方向向上。假定电子从阴极逸出是初速度忽略不计，则电子经过电势差为U的空间后，电场力做的功eU应等于电子获得的动能 eU?1mv2 （1） 2显然，电子沿Z轴运动的速度vz与第二阳极A2的电压U2的平方根成正比，即 vz?2em U2 （2）
若在电子运动的垂直方向加一横向电场，电子在该电场作用下将发生横向偏
转，如图2所示。
若偏转板板长为l、偏转板末端到屏的距离为L、偏转电极间距离为d、轴向加速电压（即第二阳极A2电压）为U2，横向偏转电压为Ud，则荧光屏上光点的横向偏转量D由下式给出：
lUl D?（L?)d （3）
2U22d由式（3）可知，当U2不变时，偏转量 D随Ud的增加而线性增加。所以，根 据屏上光点位移与偏转电压的线性关系， 可以将示波管做成测量电压的工具。若 改变加速电压U2，适当调节U1到最佳 聚焦，可以测定D-Ud直线随U2改变而 使斜率改变的情况。
图2 4、磁偏转原理
电子通过A2后，若在垂直Z轴的X方向外加一个均匀磁场，那么以速度v飞越子电子在Y方向上也会发生偏转，如图所示。
由于电子受洛伦兹力F=eBv作用，F的大小不变，方向与速度方向垂直，因此电子在F的作用下做匀速圆周运动，洛伦兹力就是向心力，即有eBv=mv2/R，所以
R?mvzeB （4）
电子离开磁场后将沿圆切线方向飞出，直射到达荧光屏。在偏转角φ较小的
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电子束的偏转与聚焦
情况下，近似的有
tan??lD? （5） RL式中，l为磁场宽度，D为电子在荧光屏上亮点的偏转量（忽略荧光屏的微小弯
曲），L为从横向磁场中心到荧光屏的距离。
由此可得偏转量D与外加磁场B、加速电压U2等的关系为
D?lBLe （6） 2mU2 实验中的外加横向磁场由一对载流线圈产生，其大小为
B?K?0nI （7）
式中，?0为真空中的磁导率，n为单位长度线圈的匝数，I为线圈中的励磁电流，K为线圈产生磁场公式的修正系数（0?K?1）
由此可得偏转量D与励磁电流I、加速电压U2等的关系为
D?K?0nIlLe （8） 2mU2当励磁电流I（即外加磁场B）确定时，电子束在横向磁场中的偏转量D与加速电压U2的平方根成反比。
B
5、磁聚焦和电子荷质比的测量原理
带点粒子的电量与质量的比值叫荷质比，是带电微观粒子的基本参量之一。图3 测定荷质比的方法很多，本实验采用磁聚焦法。
当示波管放置在一个通电螺旋管内时，沿示波管轴线方将有以均匀分布的磁场，其磁感应强度为B。经阳极小孔射出的细电子束流将沿轴线作匀速直线运动。电子运动方向与磁场平行，故磁场对电子运动不产生影响。电子流的轴线速率为
v//?2eU2m （9）
式中，e，m分别为电子电荷量和质量。若在一对偏转极板Y上加一个幅值不大
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