内容发布更新时间 : 2024/6/3 21:25:37星期一 下面是文章的全部内容请认真阅读。

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目 录

第一章 原子的位形 ................................................................................... - 1 - 第二章 原子的量子态：波尔模型 .............................................................. - 7 - 第

三

章

量

子

力

学

导

论……………………………………………………………..12

第四章 原子的精细结构：电子的自旋 ............................................................ 16 第五章 多电子原理：泡利原理……………………………………………………

23

第六章 X射线 ............................................................................................... 28 第七章 原子核物理概论 .......................................... 没有错误!未定义书签。 第一章 原子的位形 1-1)解：

α粒子与电子碰撞，能量守恒，动量守恒，故有：

????m?11v?v?ve?1222???Mv?mve?Mv?M ?? 22?2???m2?v2?v?2??v?Mv?Mv??mvee?M??p=p?mvmve，其大小：?p=mve (1) ??

??(v2?v'2)?(v?v')(v?v')?近似认为：?p?M(v?v');v?v'

m2ve M?有2v??v?m2ve M1Mmve2 (2) 2-可编辑修改-

亦即：p??p?。

(1)2/(2)得

?p2m2ve22m?4 ???102pMmveM亦即：tg?????p～10-4(rad) pa?28e21-2) 解：① b?ctg；库仑散射因子：a=

224??E2222ZZ2?792Ze2ee a?a)())?1.44fmMev()?45.5fm ??(()(4??E5Mev4??0E4??E0当??90?时，ctg?2?1 ?b?1a?22.75fm 2亦即：b?22.75?10?15m

② 解：金的原子量为A?197；密度：??1.89?107g/m3 依公式，λ射?粒子被散射到θ方向，d?立体角的内的几率： dP(?)?a2d?16sin4?2nt (1)

式中，n为原子核数密度，???m?n?(即：n?A)n NA?VAA (2)

由（1）式得：在90o→180 o范围内找到?粒子得几率为：

180??P((??)?90??a2nt2?sin?d??2??ant

?164sin42将所有数据代入得

?P((??))?9.4?10?5

这就是?粒子被散射到大于90o范围的粒子数占全部粒子数得百分比。 1-3)解：

-可编辑修改-

。

EE??4.54.5MevMev;;对于全核对于全核Z??79;79;对于对于7LiLi,,ZZ??3; 金Z2Ze2e22Zrm?a??()()

4??0E4??0E当Z＝79时

rm?1.44fm?Mev?2?79?50.56fm

4.5Mev当Z＝3时，rm?1.92fm; 但此时M并不远大于mm，?Ec?El

1MmEc?uv2?E,?ac?a(1?)

2M?mM4rm?ac?a(1?)?3.02fm

71-4)解：

2Ze2e22Z① rm??()()?7fm

4??0E4??0E将Z＝79代入解得：E=16.25Mev ② 对于铝，Z＝13，代入上公式解得：

e2134fm=() E=4.68Mev

4??E以上结果是假定原子核不动时得到的，因此可视为理论系的结果，转换到实验室中有：El?(1?对于

m)Ec M1)Ec?16.33Mev 1971② El?(1?)Ec?4.9Mev

27① El?(1?可见，当M>>m时，El?Ec，否则，El?Ec 1-5)解：

-可编辑修改-