内容发布更新时间 : 2024/5/30 4:33:35星期一 下面是文章的全部内容请认真阅读。

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微分方程数值实验 ................................................................... 错误！未定义书签。

1. 孤立波简介 ............................................................. 2 2. 有限差分格式 .......................................................... 4 2.1 蛙跳格式 .............................................................. 5 2.2 跳点格式 .............................................................. 7 2.3 分裂格式 .............................................................. 8 3. 实例 ................................................................... 9 4. 附录：MATLAB源码 ....................................................... 12

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微分方程数值实验

KDV方程是历史上最著名的方程之一，其起源是水波中的孤立波。

1. 孤立波简介

我们自己先设想一下：在一条窄河道中，当迅速前进的船突然停下时，在船头形成的一个孤立的水波迅速离开船头,继续向前运动，如下图(1)所示。

图1.孤立波的运动图

孤立波是由是苏格兰一位优秀的造船工程师Russell(John Scott Russell 1808-1882)在1834年研究船舶在运动中所受到的阻力时发现的。 在一次学术报告中,他是这样描述的：

“我把注意力集中在船舶给予流体的运动上，立刻就观察到一个非同寻常而又非常绚丽的现象，它是如此之重要，以致我将首先详细描述它所表现出来的外貌。当我正在观察一只高速运动的船舶，让它突然停止时，在船舶周围所形成的小波浪中，一个紊乱的扰动现象吸引了我的注意。在船身长度的中部附近，许多水聚集在一起，形成一个廓线很清楚的水堆，最后还出现一尖峰，并以相当高的速度开始向前运动，到船头后,继续保持它的形状不变，在静止流体的表面上，完全孤立地向前运动，成为一孤立行进波,直到河道的转弯处才开始消失掉。”

纵观力学和物理学的发展史不难看到，每当开始引入一种新思想或新概念的时候，往往会受到怀疑和非难，并常会引起激烈的争论，孤立波的命运也是如此。

当时科学界的权威们对Russell的这些结果，一开始时就表示了怀疑和反对。甚至连英国流体力学家斯托克斯(George Gabriel Stokes,1819-1903)爵士也对此提

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出质疑，怀疑在静止水面上能存在不变形的行波。他们的怀疑的问题主要有：一个完整的波动为什么会全部在水面上，而不是一部分在水面上，一部分在水面下；波在传播的过程中，为什么波幅不会衰减；波的运动速度也与他们的研究结果不符。

这一争论延续到19世纪70年代才初步得到解决。H.E.巴津(Bazin,H.E.)和英国科学家瑞利(John William Strut Rayleigh，1842-1919)对孤立波进行了一系列的研究，证明了Russell的工作是正确的。

Russell与艾里，斯托克斯的争论，最终于1895年由数学家D.J.科尔特弗(Korteweg ，D.J.)和他的学生G.德.弗里斯(Vires ,G.de)所解决。他们在小振幅与长波的假定下，从流体动力学导出了关于孤立波的方程(后人称它为KdV方程)。这一方程的行波解，在波长趋于无限的情况下，正是Russell所发现的孤立波。KdV方程的提出，从理论上阐明了孤立波的存在，给这场争论划上了句号。

从Russell的发现到KdV方程的提出，大约经历了60年时间,孤立波才为学术界普遍接受。

数学家Korteweg ,D.J和G.de Vires从流体动力学中导出了关于孤立波的方程(后人称它为KdV方程)

?u?u?3u??u??3?0， ?t?x?x第二项空间采用中心差分

蛙跳大部分时间 (1)在数学物理方程中，可解得其精确解—行波解[9]，如下

u(x,t)?3Csech2?Ax?Bt?D?， (2)

其中C和D是常数；A?1?C,B??AC。 2?下面从物理学和数学角度理解孤立波的特点,

物理学：孤立波是物质非线性效应的一种特殊产物。KdV方程中含有非线性项

?u。 ?x?u数学：某些非线性偏微分方程的一类稳定的，能量有限的不弥散解。

孤立波可谓是孤立，如下

1. 在传播过程中保持波形和速度不变,像是“透明地”穿过对方。

2. 碰撞时两个孤立波重叠在一起,其高度低于碰撞前孤立波高度较高的一个(这表明在非线性过程中，不存在线性叠加原理)两个孤立波碰撞时互相穿透且维持原来的波形和速度；孤立波的波幅愈高，其传播速度愈快，如下图(2)。

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图2.两孤立波的传播的交会情形，(a)t?t1；(b)t?t2?t1； (a)t?t3?t2； (a)t?t3?t4。

3. 碰撞后孤立波的轨道与碰撞前有些偏离(即发生了相移)。

在海洋中也存在孤立波，如下

1. 涌浪向缓慢倾斜的海岸传播时，随着涌浪接近海岸，波峰变尖，到水深很浅的地方，波峰成了隆起的状态，被很长而又很平的波谷隔开，一个个波峰好像成了孤立波，因而可引入孤立波理论[13]。

2. 在分层流体中也发现了孤立波的现象，这种内孤立波在两层流体之间沿某一方向传播。

海洋中有大振幅内潮时，其可能会演变出的强孤立内波会干扰海洋工程作业，对建成的石油钻井平台和海底油气管道构成严重的威胁；内潮导致的水体扰动还会对海上舰船的行驶产生不利影响[14]。此外，大气中也存在孤立波。孤立子理论应用如此广泛，可见研究孤立波的差分格式及其数值模拟的误差对生产具有非常重要的意义。

2. 有限差分格式

有限差分方法是解微分方程和积分微分方程数值解的方法。基本思想是把连续的定解区域用有限个离散点构成的网格来代替，这些离散点称作网格的节点；把连续定解区域上的连续变量的函数用在网格上定义的离散变量函数来近似；把原方程和定解条件中的微商用差商来近似，积分用积分和来近似，于是原微分方程和定解条件就近似地代之以代数方程组，即有限差分方程组，解此方程组就可以得到原问题在离散点上的近似解。然后再利用插值方法便可以从离散解得到定解问题在整个区域上的近似解。总的来说，有限差分法的基本概念是用差商代替微商。

有限差分法的主要内容包括:如何根据问题的特点将定解区域作网格剖分；如何把原微分方程离散化为差分方程组以及如何解此代数方程组。此外为了保证计算过程的可行和计算结果的正确，还需从理论上分析差分方程组的性态，包括

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