内容发布更新时间 : 2024/5/5 18:24:42星期一 下面是文章的全部内容请认真阅读。

晶体结构 20 分 晶体衍射 10 分 晶格振动 20分

与晶体的热学性质 18分

能带理论和晶体中电子在电场磁场中的运动 36 分 金属电子论和半导体电子论 5—10分

1. 晶体的微观结构、原胞、W-S原胞、惯用单胞的概念、常见的晶体结构、晶面与晶向的概念，并能进行必要的计算；倒格子与布里渊区、晶体X射线衍射，能计算几何结构因子和衍射极大条件。

2. 晶体结合的普遍特性；离子键结合和范德瓦耳斯结合的结合能计算。 3. 简谐近似和最近邻近似，双原子链的晶格振动；周期边界条件，晶格振动的量子化与声子，色散关系；爱因斯坦模型和德拜模型，晶体的比热，零点振动能计算。

4. 经典自由电子论：电子运动方程，金属的直流电导，霍耳效应，金属热导率。量子自由电子论：能态密度，费米分布，费米能级，电子热容量。

5. 布洛赫定理及其证明；近自由电子近似的思想一维和二维近自由电子近似的能带计算，紧束缚近似的思想，紧束缚近似的计算（S能带的的色散关系）。理解半导体Ge、Si的能带结构。

6.波包的准经典运动概念，布洛赫电子的速度，加速度和有效质量和相应的计算，空穴的概念；导体、半导体和绝缘体的能带解释，原子能级和能带的对应；朗道能级，回旋共振，德×哈斯—范×阿尔芬效应，碱金属和贵金属的费米面。 7.分布函数法和恒定外电场下玻耳兹曼方程的推导。理解电子声子相互作用，晶格散射和电导，电阻的来源。

8. 半导体基本的能带结构，半导体中的施主和受主杂质，P型半导体和N型半导体，半导体中的费米统计分布。PN结平衡势垒。

1.1 在结晶学中, 晶胞是按晶体的什么特性选取的?

在结晶学中, 晶胞选取的原则是既要考虑晶体结构的周期性又要考虑晶体的宏观对称性.

1.2六角密积属何种晶系? 一个晶胞包含几个原子?

六角密积属六角晶系, 一个晶胞(平行六面体)包含两个原子. 1.3在晶体衍射中，为什么不能用可见光？

晶体中原子间距的数量级为10?10?10米，要使原子晶格成为光波的衍射光栅，光

?7波的波长应小于10米. 但可见光的波长为7.6?4.0?10米, 是晶体中原子间距的1000倍. 因此, 在晶体衍射中，不能用可见光.

2.1共价结合, 两原子电子云交迭产生吸引, 而原子靠近时, 电子云交迭会产

生巨大的排斥力, 如何解释?

共价结合, 形成共价键的配对电子, 它们的自旋方向相反, 这两个电子的电子云交迭使得体系的能量降低, 结构稳定. 但当原子靠得很近时, 原子内部满壳层电子的电子云交迭, 量子态相同的电子产生巨大的排斥力, 使得系统的能量急剧增大.

2.2为什么许多金属为密积结构?

金属结合中, 受到最小能量原理的约束, 要求原子实与共有电子电子云间的库仑能要尽可能的低(绝对值尽可能的大). 原子实越紧凑, 原子实与共有电子电子云靠得就越紧密, 库仑能就越低. 所以, 许多金属的结构为密积结构. 3.1什么叫简正振动模式？简正振动数目、格波数目或格波振动模式数目是否是一回事？

为了使问题既简化又能抓住主要矛盾，在分析讨论晶格振动时，将原子间互作用力的泰勒级数中的非线形项忽略掉的近似称为简谐近似. 在简谐近似下, 由N个原子构成的晶体的晶格振动, 可等效成3N个独立的谐振子的振动. 每个谐振子的振动模式称为简正振动模式, 它对应着所有的原子都以该模式的频率做振动, 它是晶格振动模式中最简单最基本的振动方式. 原子的振动, 或者说格波振动通常是这3N个简正振动模式的线形迭加.

简正振动数目、格波数目或格波振动模式数目是一回事, 这个数目等于晶体中所有原子的自由度数之和, 即等于3N.

3.2长光学支格波与长声学支格波本质上有何差别?

长光学支格波的特征是每个原胞内的不同原子做相对振动, 振动频率较高, 它包含了晶格振动频率最高的振动模式. 长声学支格波的特征是原胞内的不同原子没有相对位移, 原胞做整体运动, 振动频率较低, 它包含了晶格振动频率最低的振动模式, 波速是一常数. 任何晶体都存在声学支格波, 但简单晶格(非复式格子)晶体不存在光学支格波.

3.3温度一定，一个光学波的声子数目多呢, 还是声学波的声子数目多?

频率为?的格波的(平均) 声子数为

n(?)?1e??/kBT?1.

??/kT??/kT因为光学波的频率?O比声学波的频率?A高, (eOB?1)大于(eAB?1), 所以在温度一定情况下, 一个光学波的声子数目少于一个声学波的声子数目. 3.4长声学格波能否导致离子晶体的宏观极化?

长光学格波所以能导致离子晶体的宏观极化, 其根源是长光学格波使得原胞内不同的原子(正负离子)产生了相对位移. 长声学格波的特点是, 原胞内所有的原子没有相对位移. 因此, 长声学格波不能导致离子晶体的宏观极化. 3.5你认为简单晶格存在强烈的红外吸收吗？

实验已经证实, 离子晶体能强烈吸收远红外光波. 这种现象产生的根源是离子晶体中的长光学横波能与远红外电磁场发生强烈耦合. 简单晶格中不存在光学波, 所以简单晶格不会吸收远红外光波.

3.6爱因斯坦模型在低温下与实验存在偏差的根源是什么?

按照爱因斯坦温度的定义, 爱因斯坦模型的格波的频率大约为10Hz, 属于光学支频率. 但光学格波在低温时对热容的贡献非常小, 低温下对热容贡献大的主要是长声学格波. 也就是说爱因斯坦没考虑声学波对热容的贡献是爱因斯坦模型在低温下与实验存在偏差的根源.

133.7在甚低温下, 德拜模型为什么与实验相符?

在甚低温下, 不仅光学波得不到激发, 而且声子能量较大的短声学格波也未被激发, 得到激发的只是声子能量较小的长声学格波. 长声学格波即弹性波. 德拜模型只考虑弹性波对热容的贡献. 因此, 在甚低温下, 德拜模型与事实相符, 自然与实验相符.

4.1 波矢空间与倒格空间有何关系? 为什么说波矢空间内的状态点是准连续的?

b2、 b3, 而波波矢空间与倒格空间处于统一空间, 倒格空间的基矢分别为b1、 b2/N2、 b3/N3, N1、N2、N3分别是沿正格子基矢矢空间的基矢分别为b1/N1、a1、 a2、 a3方向晶体的原胞数目.

倒格空间中一个倒格点对应的体积为

b1?( b2 ?b3)??*,

波矢空间中一个波矢点对应的体积为

b3b1b2?*?(?)?N1N2N3N,

即波矢空间中一个波矢点对应的体积, 是倒格空间中一个倒格点对应的体积的

1/N. 由于N是晶体的原胞数目, 数目巨大, 所以一个波矢点对应的体积与一个倒格点对应的体积相比是极其微小的. 也就是说, 波矢点在倒格空间看是极其稠密的. 因此, 在波矢空间内作求和处理时, 可把波矢空间内的状态点看成是准连续的.

4.2在布里渊区边界上电子的能带有何特点?

电子的能带依赖于波矢的方向, 在任一方向上, 在布里渊区边界上, 近自由电子的能带一般会出现禁带. 若电子所处的边界与倒格矢Kn正交, 则禁带的宽度Eg?2V(Kn), V(Kn)是周期势场的付里叶级数的系数.

不论何种电子, 在布里渊区边界上, 其等能面在垂直于布里渊区边界的方向上的斜率为零, 即电子的等能面与布里渊区边界正交

4.3当电子的波矢落在布里渊区边界上时, 其有效质量何以与真实质量有显著差别?

晶体中的电子除受外场力的作用外, 还和晶格相互作用. 设外场力为F, 晶格对电子的作用力为Fl, 电子的加速度为

a?1(F?Fl)m.

但Fl的具体形式是难以得知的. 要使上式中不显含Fl, 又要保持上式左右恒等,

则只有

a?1Fm*.

显然, 晶格对电子的作用越弱, 有效质量m*与真实质量m的差别就越小. 相反, 晶格对电子的作用越强, 有效质量m*与真实质量m的差别就越大. 当电子的波矢落在布里渊区边界上时, 与布里渊区边界平行的晶面族对电子的散射作用最强烈. 在晶面族的反射方向上, 各格点的散射波相位相同, 迭加形成很强的反射波. 正因为在布里渊区边界上的电子与晶格的作用很强, 所以其有效质量与真实质量有显著差别