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光磁共振

(南京大学物理学院 江苏南京 210000)

摘要：光磁共振是利用光抽运的方法，进一步提高磁共振灵敏度的技术。本实验依据光磁共振技术，运用“光抽运—磁共振—光探测”的方法，测量地磁场垂直分量和水平分量以及铷原子的相关参量。

关键词：光磁共振；光抽运；磁共振；塞曼效应；塞曼子能级；地磁场；朗德因子

一、实验目的

1. 掌握“光抽运—磁共振—光探测”的思想方法和实验技巧，研究原子超精细结构塞曼子能级间的射频磁共振。

2. 测定銣原子87Rb和85Rb的参数：基态朗德因子gF和原子核的自旋量子数I。

3. 测定地磁场

B地的垂直分量B地垂直、水平分量B地水平及其倾角?。

二、实验原理

光磁共振技术是根据动量守恒原理，用光学抽运来研究原子超精细结构塞曼子能级间微波或射频磁共振现象的双共振技术。特点是兼有波谱学方法的高分辨率和光谱学方法的高探测灵敏度。

1.铷原子的超精细结构及其塞曼分裂

铷是一价碱金属原子，有一个价电子，处于第五壳层，主量子数n=5,电子轨道量子数L=0,1,2,3…,n-1,电子自旋S=1/2。铷原子中价电子的轨道角动量PL和自旋角动量PS发生轨道—自旋耦合（LS耦合），得到电子总角动量PJ，其数值

PJ?J(J?1),J?L?S,L?S?1,???,L?S。当不考虑铷原子核的自旋时，铷原子总

ePJ，其中?e,me分别为电子的电荷、质量。朗德因子 磁矩?J??gJ2meJ(J?1)?L(L?1)?S(S?1)gJ?1?

2J(J?1)2S?1SJ对应于从而形成原子的超精细结构能级，这时，铷原子的基态能级nn=5,L=0,S=1/2,J=1/2,即为52S1，相应的朗德因子gJ?2；铷原子的第一激发态能级

2n2S?1PJ对应于n=5,L=1,S=1/2,J=1/2、3/2，是双重态，即为52P1和52P3，相应的朗德因子

2224gJ?,。52P1?52S3的能级跃迁产生光谱线D1线(?1?794.76nm)；52P3?52S3332222的跃迁产生光谱线D2线（?2?780.0nm）。本实验观测与D1线有关的能级的超精细结构

及其在弱磁场中的塞曼分裂。

通常原子核也具有角动量，记原子核的总角动量为P，它是核中质子和中子的轨道角动量和自旋角动量的矢量和，核的总角动量的数值PI?I(I?1)，通常也称为核自旋，

其中I称为核的自旋量子数，I为整数或半整数，已知稳定的原子核的I值在0~7.5之间。核的总角动量PI的最大可测的分量值为I。当I?0时，原子核的总磁矩为

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?I?gIePI?gII(I?1)?N 2mP朗德因子gI的具体数值还没法由其它量子数算出来，只能由实验测定。?N?为核磁子，质子质量是电子质量的1836倍，因此核磁子?N比波尔磁子

e称2mP?B?e(?0.5788?10-4eV/T)小三个数量级。原子核总角动量PI和电子总角动量PJ2me耦合（称为IJ耦合）成原子总角动量PF，其数值PF?F(F?1)，F为原子总角动量：

F=I+J，I+J-1，???，I?J。F不同取值的个数为2I?1(当I?J）或2J+1(当J?I)。从而原子的超精细结构能级细分为由总量子数F标定的超精细结构能级。天然铷中主要含有两种同位素：87Rb和85Rb，其含量分别约为28％和78％。提纯后的87Rb和85Rb非常昂贵，本实验使用天然铷，既可以同时观测两种铷原子的光磁共振现象，又大大降低实验器材费用。原子的基态52S1和第一激发态52P1都分成两个超精细结构能级，对87Rb而言，I=1.5，

22分别由量子数F=I+J=2和F=I-J=1来表征；而对85Rb，I=5/2，则由F=3和F=2来表征。原子总角动量PF与原子总磁矩?F之间的关系为：

ePF 2meF(F?1)?J(J?1)?I(I?1)gF?gJ

2F(F?1)导出上面两个式子时本应包含两项，分别与?I和?J有关，由于跟?I有关的项比跟

?F??gF?J有关的另一项要小得多，因此被略去了。

在弱的外磁场中，由于磁场较弱未能破坏耦合，必须考虑原子核的总角动量和原子核的总磁矩的影响，用ＩＪ耦合后的PF和?F作为原子的总角动量和总磁矩。本实验中作为非磁性物质的铷原子处于弱磁场B（通常表征磁场的物理量，在非磁性物质中和磁性物质的外部用磁感应强度B，再磁性物质内部用磁场强度H）中，铷原子获得附加的能量EmF???FB?mFgF?BB，其中?B为波尔磁子，磁量子数mF?F,F?1,,?F，共2F+1个数值，因此对应于总量子数Ｆ的超精细结构能级分裂成2F+1个塞曼子能级。相邻子能级之间的数量差均为EmF?EmF?1?E?gF?BB。当外磁场Ｂ＝０时，塞曼子能级简并为超精细结构能级。铷原子的能级如下图所示，

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图1 铷原子能级

铷原子87Rb和85Rb的基态52S1和第一激发态52P1的朗德因子gF和相邻塞曼子能级

22间能量间隔E?gF87?BB的理论值列在下表中。 J 1 21 2I 3 23 2I 5 25 2gJ gF理论值 1/6 -1/6 1/2 -1/2 Rb 2F 2 1 2 1 E1?BB 61?BB 2 52P1 52S1 22 32 85Rb 2F 3 2 3 2 52P1 52S1 2J 1 21 2gJ gF理论值 1/9 -1/9 1/3 -1/3 E理论值 1?BB 91?BB 32 32

表1 和相邻塞曼子能级间的能量间隔 的理论值 在热动平衡条件下，原子在各能级的分布数遵循波尔兹曼分布N?N0exp(?E/kT)，由于基态各塞曼子能级的能量差很小，故可认为原子均衡地分布在基态各塞曼子能级上。如果在引起超精细结构能级分裂的弱磁场的垂直方向上加一个射频磁场，当射频光子能量等于基态52S1相邻塞曼子能级的能量间隔E时，h??gF2?BB，会诱导产生这些字

能级间的磁共振跃迁，当一个原子发射一份射频光子能量，向下跃迁到相邻塞曼子能级上，但是宏观上没有电磁能量的净吸收或净发射，因而无法从实验上检测出这种磁共振跃迁。若要从实验上检测出磁共振跃迁必须在基态塞曼子能级之间造成显著的粒子数差。光抽运现象就起到这样的作用。

2.圆偏光对铷原子的光抽运效应

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