内容发布更新时间 : 2025/4/12 5:32:50星期一 下面是文章的全部内容请认真阅读。
29) 爱因斯坦关于晶体热容的理论不能解释低温下Cv与T成正比的实验事实。 T 30) 对于独立子体系, 一个粒子的配分函数与其他粒子有关。F
31) 热运动能随温度的升降而增减, 如?、?、?、以及个别分子的电子运动。T 32) 物质的热力学性质主要取决于分子的热运动。 T
33) 粒子的能级及其相应的简并度取决于粒子的本性和系统的体积。 T 34) 等几率假设是统计力学中的一个重要原理, 它是由J.W.Gibbs 提出的。F 35) 玻兹曼能量分布适用于相依粒子体系。F 36) 温度T 越高, 配分函数Q的值越小。 F 37) 在相同温度下, 有Q? Q? Q。 T
38) 玻兹曼能量分布适用于任何形式的能量, 但只能应用于平衡的独立子系统。 T 39) Q与系统体积成反比, 而Q与系统体积无关。 F 40) 理想气体的内能就是其热运动能。 F
41) 实验测得室温下大部分双原子分子气体的恒容摩尔热容约为5R/2, 而从统计热力学方法导出的
t
r
t
r
v
t
r
v
3
CV,m=7R/2. 两者不一致, 说明统计热力学的结果是错误的。F
42) Debye 立方定律的最重要应用就是物质标准熵的计算。T 43) 对于独立子系统, dU?能量。 F
44) 要计算气体的标准摩尔熵, 除需要热容数据外, 还需要应用量热学提供的相变焓数据。 T 45) 各种运动对熵的贡献大小是：S t ?
?Nd????dN, 式中第一项表示系统体积改变时系统与环境交换的
iiiiiiS v ? S r。 F
46) 粒子的质量越大, 系统的熵值小。 F
47) 对一些分子, 如N2O等, 其光谱熵比量热熵小。 F
48) 光谱熵与量热熵不一致的原因就是在0K时, 系统具有位形熵。T
49) 能量零点的选择不同, 配分函数的数值也就不同, 但对热力学函数值没有影响。 F
50) 当系统处于一定的微观状态时, 每一个力学性质都有一个相应的微观值。系统辗转经历着所有可及的微观状态时, 这些微观量也跟着发生变化。宏观的力学性质就是这些微观量的时间平均值。T 51) A、G、? 等属于系统的力学性质, 可以通过对其相应的微观量求统计平均或时间平均的方法来得到。 F
52) 宏观态在实验上是可分辨的, 微观态是不可分辨的。T
53) 配分函数Q的数值小, 表示粒子密集在低能级；Q的值大, 表示粒子遍布于许多能级。 T 54) 玻兹曼方程 S = kln? , 该方程只适用于由不可分辨粒子所组成的体系。F 55) 温度的统计定义可表示为：T = 1/k·(?U/?ln? )V T
56) 体系的微观性质是指体系中粒子的微观性质, 对于粒子微观性质的描述是指对它的力学性质的描述, 即对它的运动状态的描述。 T
57) 分布和微观状态是同一概念的不同表述。 F
58) 玻兹曼分布定律只能适用于全同粒子的不可分辨性表现不显著的场合。这些场合是定域子体系和温度不太低、压力不太高的离域子体系。T
59) 自然界真实存在的只有量子统计, 经典统计是它们的近似。T 60) 等几率原理不适用于非孤立体系或未达到平衡的孤立体系。T
61) 一个粒子的配分函数与体系中的其它粒子无关, 它能反映体系中所有粒子的分布状况, 这是因为一个粒子的N次行为就等同于N个粒子的一次行为。T
62) 对于一定量的某物质, 其微观状态数的变化规律是：? (高温) ? ? (低温), ? (低压) ? ? (高压)T
63) 不同种的物质在物态和物质的量相同时, ? (结构简单) ? ? (结构复杂)。F 64) 由 S = kln?