(湖南大学出版社)大学物理下册课后习题答案和全解 全册

内容发布更新时间 : 2024/12/23 21:58:27星期一 下面是文章的全部内容请认真阅读。

由于BO > AO,所以B端的电势比A端更高,A和B端的电势差为

???BO??AO3?BL23?BL23?2??1.0?10?4(0.5)2= 4.71×10-4(V). ???101010?[讨论]如果棒上两点到o的距离分别为L和l,则两点间的电势差为

???B(L?l)22

??Bl22?B(L2?2Ll)2.

16.2 一长直载流导线电流强度为I,铜棒AB长为L,A端与直导线的距离为xA,AB与直导线的

夹角为θ,以水平速度v向右运动.求AB棒的动生电动势为多少,何端电势高?

[解答]在棒上长为l处取一线元dl,在垂直于速度方向上的长度为 dl⊥ = dlcosθ; I xA A 线元到直线之间的距离为 r = xA + lsinθ,

θ l 直线电流在线元处产生的磁感应强度为 v r dl ?I?0I. B?0?2?r2?(xA?lsin?)B 由于B,v和dl⊥相互垂直,线元上动生电动势的大小为 o x ?0Ivcos?dl图16.2 , d??Bvdl??2?(xA?lsin?)棒的动生电动势为

?Ivcos???02??0Ivcos?dl??x?lsin?2?sin?0ALxA?Lsin?d(xA?lsin?)?0Iv, ?cot?ln?2?xAxA?lsin?0LA端的电势高.

[讨论](1)当θ→π/2时,cotθ = cosθ/sinθ→0,所以ε→0,就是说:当棒不切割磁力线时,棒中不产生电动势.

(2)当θ→0时,由于lnxA?Lsin?Lsin?Lsin??IvL?ln(1?)?,所以??0,这就是棒垂直

xAxAxA2?xA割磁力线时所产生电动势.

16.3 如图所示,平行导轨上放置一金属杆AB,品质为m,长为L.在导轨上的端接有电阻R.匀强磁场B垂直导轨平面向里.当AB杆以初速度v0向运动时,求:

(1)AB杆能够移动的距离;

A (2)在移动过程中电阻R上放出的焦耳热为多少?

[分析]当杆运动时会产生动生电动势,在电路中形成电流;这时杆又B v0 变成通电导体,所受的安培力与速度方向相反,所以杆将做减速运动.随 R 着杆的速度变小,动生电动势也会变小,因而电流也会变小,所受的安培力也会变小,所以杆做加速度不断减小的减速运动,最后缓慢地停下来. B [解答](1)方法一:速度法.设杆运动时间t时的速度为v,则动生图16.3 电动势为ε = BLv,电流为 I = ε/R, 所受的安培力的大小为

F = ILB = εLB/R = (BL)2v/R,方向与速度方向相反.

取速度的方向为正,根据牛顿第二定律F = ma得速度的微分方程为

(BL)2vdv??m,

Rdtdv(BL)2即: ??dt

vmR(BL)2积分得方程的通解为 lnv??t?C1.

mR

(BL)2根据初始条件,当t = 0时,v = v0,可得常量C1 = lnv0.方程的特解为v?v0exp[?t].

mR(BL)2 由于v = dx/dt,可得位移的微分方程dx?v0exp[?t]dt,

mR方程的通解为

(BL)2?mRv0(BL)2x?v0?exp[?t]dt?exp[?t]?C2,

mR(BL)2mRmRv0当t = 0时,x = 0,所以常量为C2?. 2(BL)方程的特解为

mRv0(BL)2x?{1?exp[?t]}.

(BL)2mR当时间t趋于无穷大时,杆运动的距离为x?方法二:冲量法.由F = -(BL)2v/R,得

mRv0. (BL)2(BL)2?dx?Fdt,

R右边积分得

?Fdt?0?mvt0,

即:杆所受的冲量等于杆的动量的变化量.左边积分后,可得x?(2)杆在移动过程中产生的焦耳热元为

mv0R. (BL)2(BLv0)2?2(BLv)22(BL)2dQ?IRdt?dt?dt?exp[?t]dt

RRRmR2整个运动过程中产生的焦耳热为

2(BLv0)22(BL)2?mv02(BL)2Q?exp[?t]dt?exp[?t]?RmR2mR0??02mv0, ?2即:焦耳热是杆的动能转化而来的.

16.4 如图所示,质量为m、长度为L的金属棒AB从静止开始沿倾斜的绝缘框架滑下.磁感应强度B的方向竖直向上(忽略棒AB与框架之间的摩擦),求棒AB的动生电动势.若棒AB沿光滑的金属框架滑下,设金属棒与金属框组成的回路的电阻R为常量,棒AB的动生电动势又为多少?

[解答](1)棒的加速度为a = gsinθ,

B A 经过时间t,棒的速度为v = at = (gsinθ)t,

而切割磁力线的速度为 v⊥ = vcosθ,

D 所以棒的动生电动势为

ε = BLv⊥ = BLg(sinθcosθ)t = BLg(sin2θ)t/2. B (2)设棒运动时间t时的速度为v,则动生电动势为 ε = BLvcosθ, θ C 电流为 I = ε/R,

所受的安培力的大小为 图16.4

2

F = ILB = εLB/R = (BL)vcosθ/R,

其方向水平向右.安培力沿着斜面向上的分量为 F` = Fcosθ, 其方向与速度的方向相反.

取速度的方向为正,根据牛顿第二定律ΣF = ma得速度的微分方程为

(BLcos?)2vdvmgsin???m,

Rdt

即 dt?mRdv, 2mgRsin??(BLcos?)v方程可化为

?mRd[mgRsin??(BLcos?)2v]. dt?(BLcos?)2mgRsin??(BLcos?)2v积分得方程的通解为

t??mRln[mgRsin??(BLcos?)2v]?C. 2(BLcos?)根据初始条件,当t = 0时,v = 0,可得常量

C?mRln(mgRsin?), 2(BLcos?)方程的特解为

?mR[mgRsin??(BLcos?)2v], t?ln2(BLcos?)mgRsin?棒的速度为

mgRsin?(BLcos?)2v?{1?exp[?t]}, 2(BLcos?)mR动生电动势为

mgR(BLcos?)2??BLvcos??tan?{1?exp[?t]}.

BLmRmgRsin?[讨论]当时间t趋于无穷大时,最终速度为 v?, 2(BLco?s)mgR最终电动势为 ??tan?,

BLmg最终电流为 I?tan?.

BL另外,棒最终做匀速运动,重力做功的功率等于感生电流做功的功率,重力做功的功率为 P = mgsinθv,

(BLvcos?)2感生电流做功的功率为 P?IR?, ?RRmgRsin?两式联立也可得 v?,

(BLco?s2)2?2由此可以求出最终电动势和电流.

[注意]只有当物体做匀速运动时,重力所做的功才等于电流所做的功,否则,重力还有一部分功转换成物体的动能.

16.5 电磁涡流制动器是一个电导率为ζ,厚度为t的圆盘,此盘绕通过其中心的垂直轴旋转,且有一覆盖小面积为a2的均匀磁场B垂直于圆盘,小面积离轴r(r>>a).当圆盘角速度为ω时,试证此圆盘受到一阻碍其转动的磁力矩,其大小近似地表达为M≈B2a2r2ωζt.

[解答]电导率是电阻率的倒数ζ = 1/ρ.不妨将圆盘与磁场相对的部分当成

B 长、宽和高分别为a、a和t的小导体,其横截面积为 S = at,

ω a r a 电流将从横截面中流过,长度为a,因此其电阻为 t R??l1. ?S?t图16.5

宽为a的边扫过磁场中,速度大小为 a a v = rω, S I t 产生的感生电动势为 ε = Bav = Barω,

圆盘其它部分的电阻远小于小导体的电阻,因此通过小导体的电流强度为

I = ε/R = Barωζt,

所受的安培力为 F = IaB = B2a2rωζt,

其方向与速度方向相反.产生的磁力矩为 M = Fr = B2a2r2ωζt.其方向与角速度的方向相反.

16.6 如图,有一弯成θ角的金属架COD放在磁场中,磁感应强度B的方向垂直于金属架COD所在平面,一导体杆MN垂直于OD边,并在金属架上以恒定速度v向右滑动,v与MN垂直,设t = 0时,x = 0,求下列两情形,框架内的感应电动势εi.

(1)磁场分布均匀,且B不随时间改变; (2)非均匀的交变磁场B = Kxcosωt. M C B [解答](1)经过时间t,导体杆前进的距离为 x = vt, 杆的有效长度为 l = xtanθ = v(tanθ)t, v 2

动生电动势为 εi = Blv = Bv(tanθ)t. θ O (2)导体杆扫过的三角形的面积为

N D x 222

S = xl/2 = xtanθ/2 = vttanθ/2,

图16.6 通过该面的磁通量为

kx3tan?kv3tan?3tcos?t ??BS?cos?t ?22感应电动势为

kv3tan?2d??i????(3tcos?t??t3sin?t),

dt2kv3tan?2即:?i?t(?tsin?t?3cos?t).

2 16.7 如图所示的回路,磁感应强度B垂直于回路平面向里,磁通量按下述规律变化Φ = 3t2 + 2t + 1,式中Φ的单位为毫韦伯,t的单位为秒.求:

(1)在t = 2s时回路中的感生电动势为多少?

B (2)电阻上的电流方向如何?

[解答](1)将磁通量的单位化为韦伯得

Φ = (3t2 + 2t + 1)/103,

感生电动势大小为

ε = |dΦ/dt| = 2(3t + 1)/103. R -2

t = 2s时的感生电动势为1.4×10(V).

图16.7 (2)由于原磁场在增加,根据楞次定律,感应电流所产生的磁场的方向

与原磁场的方向相反,所以在线圈中感生电流的方向是逆时针的,从电阻的左边流向右边.

16.8 如图所示的两个同轴圆形导体线圈,小线圈在大线圈上面.两线圈的距离为x,设x远大于圆半径R.大线圈中通有电流I时,若半径为r的小线圈中的磁场可看作是均匀的,且以速率v = dx/dt运动.求x = NR时,小线圈中的感应电动势为多少?感应电流的方向如何?

[解答]环电流在轴在线产生的磁感应强度为

B ?0IR2, B?r 223/22(x?R)当x>>R时,磁感应强度为 B?2

?0IR22x3.

x I o R 图16.8

小线圈的面积为S = πr,通过的磁通量为

??BS???0IR2r22x3,

d?3??0IR2r2v当小线圈运动时,感应电动势为???, ?4dt2x

3??0Ir2v当x = NR时,感应电动势为??.

2N4R2 感应电流的磁场与原磁场的方向相同,感应电流的方向与原电流的环绕方向相同.

16.9 如图所示,匀强磁场B与矩形导线回路的法线n成θ = 60°角,B = kt(k为大于零的常数).长为L的导体杆AB以匀速v向右平动,求回路中t时刻的感应电动势的大小和

n B 方向(设t = 0时,x = 0).

A [解答]经过时间t,导体杆运动的距离为x = vt,

θ 扫过的面积为 S = Lx = Lvt,

L v 通过此面积的磁通量为 Φ = B·S = BScosθ = Lvkt2/2. 感应电动势的大小为 ε = dΦ/dt = Lvkt. D B 由于回路中磁通量在增加,而感应电流的磁通量阻碍原磁通量增加,其磁场

图16.9 与原磁场的方向相反,所以感应电动势的方向是顺时针的.

16.10 长为b,宽为a的矩形线圈ABCD与无限长直截流导线共面,且线圈的长边平行于长直导线,线圈以速度v向右平动,t时刻基AD边距离长直导线为x;且长直导线中的电流按I = I0cosωt规律随时间变化,如图所示.求回路中的电动势ε. A B [解答]电流I在r处产生的磁感应强度为B?穿过面积元dS = bdr的磁通量为

?0I, 2?rB rx x d??BdS??0Ibdr, 2?rdrx v bx C 穿过矩形线圈ABCD的磁通量为

D a 图16.10

?0Ibx?a1?0Ibx?a??dr?ln(), ?2?xr2?x回路中的电动势为

????Ib?bd?x?aavcos?tx?adI11dx??0[ln()?I(?)]?00[?ln()sin?t?]. dt2?xdtx?axdt2?xx(x?a) 显然,第一项是由于磁场变化产生的感生电动势,第二项是由于线圈运动产生的动生电动势.

*

16.11 如图,一个矩形的金属线框,边长分别为a和b(b足够长).金属线框的质量为m,自感系数为L,忽略电阻.线框的长边与x轴平行,它以速度v0沿x轴的方向从磁场外进入磁感应强度为B0的均匀磁场中,B0的方向垂直矩形线框平面.求矩形线框在磁场中速度与时间的关系式v = v(t)和沿x轴方向移动的距离与时间的关系式x = x(t).

[解答]由于b边很长,所以线框只有右边在做切割磁力线的运动.当线框速度为v时,产生的动生电动势为 ε = B0av. y 当线框中的电流为i时,产生的自感电动势的大小为 B0 bx div0 ?L?L.

ax dt根据奥姆定律得 ε + εL = iR,由于不计电阻,所以有

B0av?Ldi?0. ① dtdvm, dto 图16.11

x 右边所受的力为 F = iaB0,根据牛顿第二定律得 iaB0?

didv?m2, ② dtdtd2v(aB0)2联立①和②式得微分方程 ?v?0, 2dtmL微分得 aB0这是简谐振动的微分方程,其通解为

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